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Nous pouvons poser, pour simplifier les notations : 
F(a + Pere ht 
Şa” =E 
F(a +1,6 +1,y + 1,u) 
Au moyen de ces relations, l'expression du rayon vec- 
teur devient : 
—b{1+4€.P;(cos0)| 
2 — 
0h + 1€ ET + ecos}, 
en posant : 
TA 
2 
vi "€ a 
rois 
Nous pouvons, maintenant, passer à la détermination 
des moments principaux d'inertie C, A du sphéroïde ter- 
restre, dans le cas de la loi de densité admise par M. Lip- 
schitz. Nous examinons plus loin la même question dans 
le cas de l'hypothèse de Laplace (§ 11). 
pi 
Déterminons d’abord le moment d'inertie C du sphéroïde 
terrestre autour de l'axe des pôles. Pour cela, cherchons 
le moment d'inertie C,, autour du même axe, d'un solide 
homogène, de densité 4, remplissant l'espace limité par la 
surface externe de la couche qui répond au paramètre b. 
Prenons, comme élément d’un tel solide, une couche 
infiniment mince, comprise entre deux plans parallèles à 
l'équateur XOY et distants l’un de l’autre de d. 
