( 795 ) 
en posant : 
3 cos’ — tgnb 
d CAT ER Aa DL mem 
À 2 b nb — tg nb 
2 1 
Sn n° tgn 
n — tgn 
Nous pouvons passer à la recherche des moments 
d'inertie principaux. Puisque nous avons ramené l’expres- 
sion du rayon vecteur à la forme qu'elle avait dans la pre- 
mière partie de ce travail, nous pourrons utiliser les for- 
mules générales établies plus haut. 
Nous aurons ainsi pour le moment d'inertie C, de la 
partie du globe comprise à l’intérieur de la couche de 
paramètre b 
CG = -f (b) =r 
AA T, ai 
Nous aurons 
soo k n? tgnb ) 
T EN o mtg 
8 á n°bë tg nb 
di os EL, p’ nre] 
TES -a| t db nb— tgnb 
