﻿vom 18. Februar 1878. 137 



sin h\ — sin S? = tg o (sin 2 B{ + sin 2 Sf) 



Es wächst also die Differenz der beiderseitigen Abstände mit 

 ihrer Grösse und nach der Tangente von o und erreicht aus letzte- 

 rem Grunde in besonderen Fällen einen bemerkbaren Werth. Bei 

 gegebenen Verhältnissen findet man hinreichend genau 



sin2öi = ; r^ und 



ocos(^) — o) 



sin2c>( = - — -- — ; rr, wo w = Wellenlänge und 



&. cos (3 + 5)' 



sin2ö = — — bedeutet, z. B. wenn o = 80°, a> = 0,00058 m ™ und 



0COS£ 



h = 0,1 mm genommen wird: 



$r = 0° 52' 27" 

 Bl = 1° 3' 26" 



so dass eine Differenz von 0° 10' 59" aufkommt. 



Umgekehrt kann man, da die Winkel §'[ , h[ klein und von 

 einander nicht sehr verschieden sind, annähernd 



sin|(^-^i) = tgosin 2 K^ + §9 

 setzen. 



Da a unabhängig bestimmt werden kann, so ist es möglich 

 aus dem messbaren Abstände der beiden ersten dunklen Interferenz- 

 streifen = 8{ -+- &i die wahre Position des in dem centralen Licht- 

 bande verhüllten Reflexes durch ihren Abstand von den dunklen 

 Streifen zu bestimmen. Man würde an dem vorigen Beispiel 



sini(S{ — §0 = tg 80° sin 2 0° 57' 56" == 

 = sin 0° 5' 32" finden und 



ö' = i(l° 55' 53" — 0° 11' 4") = 0° 52' 25" 

 Sj =- J-(l°55'53" + 0° 11' 4") = 1°3'28" 



zu setzen haben. 



Obgleich nun der vorgeschlagene Ausdruck 



sin i(ö{ — §0 = tg^sin 2 i(S{ + M) 



ganz allgemein für beliebige symmetrische Positionen des Dilata- 

 tions-Spectrums gültig ist, also eine Vervielfältigung der Rechnung 

 eingeführt werden kann, so wird man doch kaum davon einen 



