﻿vom 4. April 1878. 269 



Darauf berichtete Hr. G. Kirchhoff über eine ihm zur Mit- 

 theilung an die Akademie eingesandte Abhandlung des Hrn. 0. 

 Chwolson in Petersburg über den Magnetismus, der in zwei 

 Kugeln durch Kräfte inducirt wird, welche symmetrisch 

 gegen die Centrallinie wirken. 



Nach der Poisson 'sehen Theorie des inducirten Magnetismus 

 gilt bekanntlich für jedes Element eines beliebig gestalteten Eisen- 

 körpers, der unter dem Einfluss beliebiger magnetisirender Kräfte 

 steht, und der auch aus mehreren getrennten Th eilen bestehen kann, 

 die Gleichung 



Zk — + (n-2fc) — -f-(l — k)— - = , 1) 



dn t 9w t - °n a 



wo F das Potential der gegebenen magnetisirenden Kräfte, V das 

 zu bestimmende Potential des magnetisch gewordenen Eisenkör- 

 pers, dargestellt als Potential einer einfachen, in der Oberfläche 

 des Eisenkörpers liegenden Massenschicht, n { die nach dem Innern 

 desselben gerichtete Normale eines Elementes dieser Oberfläche, 

 n a die nach Aussen gerichtete Normale desselben Elementes, end- 

 lich k eine Constante, die so genannte Poisson'sche Constante, 

 bedeutet Für den Fall, dass der Eisenkörper aus zwei Kugeln 

 besteht, lässt sich diese Gleichung lösen mit Hülfe der von Hrn. 

 C. Neumann in seiner Schrift „Allgemeine Lösung des Problems 

 über den stationären Temperaturzustand eines homogenen Körpers, 

 welcher von irgend zwei nichtconcentrischen Kugelflächen begrenzt 

 wird. Halle 1862" gegebenen Entwicklungen eines Potentials. 



Es sei £ das Verhältniss der Abstände des variabeln Punktes 

 von den beiden Punkten, die Hr. Neumann die Pole der beiden 

 Kugeloberflächen nennt, o x und £ 2 die constanten Werthe, die die- 

 ses Verhältniss in den Kugeloberflächen hat, ^ <; 1 und <o 2 > 1> 

 ferner sei w der zwischen o und n genommene Winkel, unter dem 

 die Verbindungslinie der beiden Pole von dem variabeln Punkte 

 aus gesehn erscheint. Da die magnetirenden Kräfte als symme- 

 trisch zur Centrallinie vorausgesetzt werden, so sind dann F und 

 V Funktionen von o und w. Man setze 



' v = V 1 + v 2 , 



indem man unter V x den Theil von V versteht, der von Massen 

 auf der Kugelfläche § = £ i herrührt, unter V 2 den Theil von V, 



