﻿490 Gesammtsitzung 



I. 



Beginnen wir mit dem Falle zweier Stromkreise, die ich durch 

 die Indices 1 und 2 bezeichnen will. J x und J 2 seien die Intensi- 

 täten, w 1 und w 2 die Widerstände, P sei das elektrodynamische 

 Potential der beiden verflochtenen Spiralen auf einander für die 

 Stromeinheit berechnet, dagegen Q l und Q 2 die Potentiale jeder 

 Spirale auf sich selbst genommen mit Einschluss des Potentials 

 der von jeder Spirale magnetisirten Eisenstücke auf diese Spi- 

 rale selbst, dagegen M das elektromagnetische Potential des von 

 aussen erregten Magnetismus auf die erste Spirale im Telephon 

 des Sprechers. Dann sind nach den bekannten Gesetzen der In- 

 duction folgende beide Gleichungen aufzustellen : 



7 lWl== __^Q,___i>._ } 1 



/,«,,= _Q 2 .__p._ } la 



Ist nun M von der Form einer einfachen harmonischen Schwin- 

 gung, so können wir setzen 



M = Äe 27rint , 



wobei sich auch die Werthe von J 1 und J 2 in imaginäre und 

 reelle Theile scheiden, von denen die ersteren dem imaginären die 

 letzteren dem reellen Theile von M angehören werden. 

 Setzen wir dem entsprechend 



J x = B t e 27rint , 



J 2 = B 2 e 27Tint , 



so werden die obigen Gleichungen 



B\\w\ ■+■ Qi.27tzto] H- B 2 P.2rtin = 2ninA. . . } 2 

 B x P.2nin -H B 2 [w 2 -+-Q 2 2nin] } 2a 



woraus sich ergiebt 



B 2 {in 2 ri 2 P 2 + [wj-h Q 1 2ni7i][w 2 -\-Q 2 2 7Tin\] = 4n 2 n 2 AP 

 oder 



