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Die von einem Oberflächenelement d s der Flamme nach einem 

 Flächenelement d w des Spaltes austretende Energie i ist 

 nach dem L o m m e 1 sehen x ) Emissionsgesetz gegeben durch 



D 



i = — -. ö — / e~ xx dx, wenn r der Abstand der Flammen- 



o 

 Oberfläche, E die in der Volumeinheit nach allen Seiten ausgestrahlte 

 Energie, % der Absorptionskoeffizient und D die Flammendicke ist; 

 die Beobachtungsrichtung falle mit der x-Achse zusammen. 



—r g - möge durch die Konstante C zusammengefaßt werden, 



E C 1 



dann ist i == (1— e XD ) und es muß — (1 — e""* ) kleiner 



als 1 sein, da dieser Ausdruck die Helligkeitsverminderung durch 

 die Absorption in der Flamme darstellt. 



x ist definiert durch J'/j = e~ DH , wo J die auffallende, J' die 

 hindurchtretende Intensität der durch den Spiegel markierten hinteren 

 Flamme ist, also J = 1,03, wenn man die vordere Flamme gleich 

 1 setzt, y = V— 1. 



Setzt man die entsprechenden Werte ein und für D die ge- 

 schätzte Dicke, z. B. für Tabelle I D = 1,4 cm, so erhält man 

 Werte für den Ausdruck \/ K (1 — e~* D ), die etwas größer sind als 1. 

 Es liegt dies in der Unmöglichkeit begründet, eine wirklich äqui- 

 valente homogene Schichtdicke experimentell zu bestimmen. Handelt 

 es sich jedoch nur darum, zu prüfen, ob bei Berücksichtigung der 

 Absorption die Proportionalität zwischen Emission und Konzentration 

 der Flamme gewahrt bleibt, so schadet dieser Umstand nicht. Wir 

 setzen die Emission der Flamme 1 in Richtung des Spaltes 



E/ ~ % ii / oder ~ i ± log J / m J 



/ ( i_e Dx i) / J//D log e ' T=Ü7 ' 



und entsprechend 



E 2 ' ~ i 2 log J / . J 



/ J 2 '/D log e ' T=J7' 

 wo J stets = 1,03, während J/, J/ = V t — 1 bezw. V 2 — 1 zu setzen 

 sind. Die Helligkeiten i ± und i 2 sind proportional den entsprechenden 

 Flammenhelligkeiten ohne Spiegel J x bezw. J 2 , so daß wir erhalten 

 E// _ , _ T L J + 1 — V x 0,0128 — log J/ 



' 2 / £ i " " 2/J i J + 1 - V 2 0,0128 - log J/ 



!) E. Lommel, Wied. Ann. 10, p. 449, 1880; siehe auch O. Lummer und 

 F. Reiche, Ann. d. Phys. 33, p. 858, 1910. 



