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des Zylinderkondensators, der auf das Potential V geladen ist, so 

 wird, unter Berücksichtigung der Gleichung für die Ladung E, 



E = Q V 

 die obenstehende Gleichung (1) zu 



d E = — a . Q . V . dt. (2) 



Diese Ladungsänderung dE wird also nur durch die als Zer- 

 streuungskörper wirkende Innenelektrode des ersten Kondensators 

 bewirkt. Bezeichnet man mit K x die Kapazität des ganzen geladenen 

 Systemes des ersten Zylinderkondensators, so gilt also für die an 

 ihm pro Zeitelement bewirkte Ladungsänderung auch: 



d E = K x . d V. (3) 



Mithin wird aus Gleichung (2) und (3): 



K t . d V = — a . Öl . V . dt. 



Da a konstant ist, kann leicht integriert werden über die Zeit t 

 vom Anfangspotential V/ bis zum Endpotential V/'. Also: 



Ki . log (-^r) = — a . t . Q 

 oder, da a = \nl ist, kommt 



Ki. log (^C) = - 4^.t.Ci. 



Daraus erhalten wir für i, das ein Produkt aus dem elektrischen 

 Elementarquantum e, der Ionenzahl n pro cm 3 und der spezifischen 

 Ionengeschwindigkeit v darstellt: 



2 = £ .n.v = lognat(^). 4 ^. C x ' (4) 



Die während der Aspiration an das geladene System von der 

 durch den Zylinderkondensator geströmten Luftmenge abgegebene 

 Ladung E ist: 



E = ^ — , 







wobei A V den Spannungsrückgang während der Aspiration bedeutet. 

 An dieser Ladungsaufnahme, resp. Ladungsabgabe, nehmen beide 

 Kondensatoren teil. Bezeichnen wir die Werte für den zweiten 

 Zylinderkondensator mit dem Index 2 und berücksichtigen, daß eine 

 elektrostatische Spannungseinheit gleich 300 Volt ist, so erhalten 

 wir für die spezifische Ionenzahl im elektrostatischen Maß pro m 3 : 



K t JV t + K 2 iV 2 



J ~ n • e - mir> ■ (b) 



