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Brotherus ist diejenige ausgewählt 1 ), die sich auf die verdünnteste 

 seiner Natriumflammen bezieht, da sie die einfachsten Verhältnisse 

 darbietet. Bei den konzentrierteren Flammen verbreitern sich die 

 unteren Teile des die Linie darstellenden Flächenstücks beträchtlich, 

 ebenso nehmen die durch Selbstumkehr bewirkten Einsattelungen 

 an Tiefe zu. 



Wie Herr Brotherus gezeigt hat, ist diese Intensitätsverteilung, 

 unter Annahme einer inhomogenen Lichtquelle, allerdings sehr 

 mühsam zu berechnen. Da es sich für das Folgende im wesent- 

 lichen darum handelt, die Größenordnung der in einer Linie aus- 

 gesandten Intensität zu erhalten, so habe ich für D x das die Gesamt- 

 helligkeit darstellende Flächenstück durch das gleichgroße ge- 

 strichelte Rechteck ersetzt, d. h. die wahre Linie D 1 durch eine 

 idealisierte Linie ersetzt, deren Breite = 0,88 Ä E beträgt. 



Es ist diese Breite wesentlich größer 2 ), als man sie sonst in 

 den Literaturangaben findet. Die älteren Angaben von Michelson 

 sind wohl nicht zu verwerten, da er jede der D-Linien als vierfach 

 ansieht, was durch die neueren Untersuchungen von Fabry und 

 Perrot, Gehrcke und von Baeyer widerlegt sein dürfte. Messungen 

 von Bates 3 ) geben Werte, die zwischen 0,008 und 0,6 Ä E liegen; 

 die ersteren beziehen sich auf Linien, die aus den äußersten, d. h. 

 kältesten Flammenpartien herrühren, die höheren Werte rühren von 

 den heißen Partien her. Natürlich spielt auch die Dampfdichte hier 

 eine große Rolle, die aber nur qualitativ untersucht ist. Da ferner 

 die Verbreiterung der Linien nach dem Dopplerschen Prinzip mit 

 der Flammentemperatur infolge der erhöhten Molekulargeschwindig- 

 keit zunehmen muß, so dürften die Versuche von Bates, wo die 

 Flamme durch den eingeführten Salzstab gekühlt wurde, nur einen 

 beschränkten Wert besitzen. 



Übrigens dürfen vielleicht die kleineren Werte, die früher 

 erhalten wurden, darauf zurückzuführen sein, daß sie okular, nicht, 

 wie bei neueren Messungen, photometrisch bestimmt wurden, ein 

 Umstand, auf den Herr Iwanow 4 ) hingewiesen hat. 



Berechnet man nun für eine Linie D x von der Breite A X = 

 0,88 Ä E die von einer hinreichend dicken homogenen Flamme pro 



!) 1. c. Tafel I, A IV. 



2 ) Bei den Aufnahmen, die mit konzentrierteren Flammen angestellt sind, 

 fällt die „Breite" noch beträchtlich größer aus. 



3) Fr. Bates, Phys. Rev. 22, p. 363, 1906. 



4 ) K.Iwanow, Phys. Zeitschr. 13, p. 1122, 1912. 



