R. Benkendorff. 233 



Unsere Gleichung 1. lautet jetzt: 



d 2 v dp d 2 u 



dx dy dz . o -7TTT = — -T- dx dy dz + dx dy dz . ?? . 3—5. 



dt 2 dy J J ' dx 2 



Die linearen Größen dx, dy, dz heben sich heraus, so daß 



die Gleichung die Form hat: 



d 2 y dp , d 2 u 



dt 2 dy ' dx 2 



Infolge unserer Annahme eines stationären Zustandes ist, wie 



schon oben gesagt wurde, die Beschleunigung in horizontaler 



d 2 v 

 Richtung = 0, also -tÄ = 0. Unsere Gleichung reduziert sich 



also, wenn wir zur Vereinfachung der Schreibweise -p = P 

 setzen, auf: 



P = n dx^ ° der: 

 d 2 u _ _ P 



dx 2 ff 



Diese Gleichung integrieren wir : 



£ - Q « + c - 



Für x = ist C = I -= — 1 also erhalten wir: 



\dx/ x== o 



? = (-) x + (r) 



dx \rj/ \dx/ x = o. 



Wir integrieren noch einmal: 



u = \ x2 Q + (SLo 



x -f C, 



Für x = ist auch C 2 = 0. 



Die Endgleichung ist also: 



-i ©* + <£)...- - 



Sie gibt eine funktionelle Abhängigkeit zwischen u und x unter 

 der gemachten Voraussetzung einer parallel dem Erdboden verlaufen- 

 den, stationären Luftbewegung. Hiernach war zu untersuchen, wie- 

 weit die wirklichen Windgeschwindigkeiten in Übereinstimmung mit 

 vorstehender Formel stehen und welches die Werte von r\ bezw. 



P • A 



- sind. 



n 



