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pour rétablir la coïncidence de l'image avec le fil du réticule, faire tour- 

 ner la lunette du même angle a, dont la grandeur se lira sur le cercle 

 azimutal. En même temps , on pourra déterminer le nombre d des divi- 

 sions de la règle qui ont passé sous le fil vertical de la lunette de la 

 boussole de Gauss , et la formule 



tang2a 



nous donnera la distance cherchée D. 



Nous avons successivement trouvé pour cette quantité 



16 août 3o79°"",9 



16 août SoS/r^y 



] 9 août 3o79'"'",3 



1 9 août 3o79""™,7 



Moyenne 3o8o""",9 



On a donc 



D = 3o8o""\9 



avec une erreur probable plus petite que i°"",3; c'est une approximation 

 plus que suffisante. 



li° Détermination des distances R et R'. Les distances R et R' entre le 

 centre du barreau de la boussole de Gauss et les positions successives 

 du barreau déviant étaient fixées à l'aide d'entailles en cuivre placées sur 

 le banc de la boussole. Ces entailles avaient exactement les dimensions 

 nécessaires pour que le barreau vînt s'y placer. En mesurant à plusieurs 

 reprises, avec un mètre en cuivre divisé en demi -millimètres, les dis- 

 tances réciproques des bords des huit entailles, nous avons obtenu le 

 double des distances R et H', et par suite les distances elles-mêmes. 



R = o"\78292. 

 R'== o"\58279. 



b" Détermination de t. La durée des oscillations du barreau déviant 

 était mesurée à l'aide d'un chronomètre à pointage de Bréguet soigneu- 

 sement comparé à un chronomètre de temps moyen de Leroy, à marche 

 diurne très-faible. Mais le fil auquel le barreau était suspendu , ayant seu- 

 lement une longueur de 1 mètre, se tordait légèrement, et la durée des 

 oscillations se trouvait par suite un peu diminuée. En cherchant, d'après 

 les méthodes indiquées par M. de la Rive, la {|uantité dont la durée 

 des oscillations se trouvait ainsi diminuée, nous avons trouvé que la 

 durée observée d'une oscillation devait être mullipliée par 1,001 77. Ce 



