168 Gesammtsitzung 



das Vacuum hinein verdampfte. In Folge dieses Umstandes kann 

 man die Theorie nicht quantitativ an den erhaltenen Resultaten 

 prüfen. Die folgende Versuchsreihe zeigt indess, wie weit wir 

 durch Gasverdünnung das logarithmische Decrement a verringern 

 konnten. Die Dicke der reibenden Luftschicht betrug 1"*™. 



30. Juni 



Wasserstoff. 



P 



X 



7ßOmm 



0.0387 



Vac. I 



0.0180 



Vac. II 



0.0140 



Vac. III 



0.0119 



Vi 



0.0220 



1. Juli 



Die Vacua II und III wurden erhalten, indem man die kleine 

 Gasblase aus dem Recipienten der Quecksilberluftpumpe in ein 

 Vacuum treten liess, bis endlich bei Vacuum III auch in jenes 

 nichts mehr austrat. Das Vac. III ist daher wohl als ein Wasser- 

 dampfvacuum anzusehen, in welchem die mittlere Weglänge viel 

 grösser ist, als ^ d. Durch Herausschaffung sehr geringer Spuren 

 von Wasserstoff (Vac. I — Vac. III) sinkt das logarithmische De- 

 crement auf |- seines Werthes. Man sieht daraus, wie, in Über- 

 einstimmung mit der Gastheorie, verhältnissmässig grosse Quanta 

 von Bewegungsgrösse durch Spuren gasiger Materie in der Zeit- 

 einheit transportirt werden können. 



Wärmeleitung. 

 Betrachtet man den einfachsten Fall von Wärmeleitung, in 

 welchem eine schwerlose Gasschicht zwischen zwei ebenen festen 

 Wänden von den constanten Temperaturen o und t eingeschlossen 

 ist, so sieht man ein, dass, wenn mit abnehmender Dichte die mitt- 

 lere Weglänge wächst, der Wärmefluss sich hier nach ähnlichen 

 Gesetzen ändern muss, wie die verzögernde Kraft bei der Rei- 

 bung. Wie bei der Reibung die Geschwindigkeiten, so sind hier 

 die Temperaturen einer Wand und der sie berührenden Gasschicht 

 um einen endlichen Werth verschieden. Eine Abnahme des Wärme- 

 flusses mit abnehmender Dichte muss sich daher zunächst zeigen, 



