vom 6. August 1875. 549 



1 ; 



: 1,23 



1 : 



; 1,22 



1; 



:1,22 



Mittel: 1 : 1,22 



Eine vollkommenere Bestätigung der Resultate dieses Beob- 

 achters, als die obigen, auf einem so abweichenden Wege gefunde- 

 nen Zahlen sie liefern, dürfte wohl kaum zu erwarten gewesen 

 sein, lind es ist wohl durch diese Übereinstimmung jeder etwaiger 

 Zweifel darüber gehoben, dass in der That in den regulären 

 Krystallen der Ela s ticitätscoefficient und somit die 

 Schallgeschwindigkeit eine Function der Richtung sei, 

 und dass sich beide in einer, der Neu mann 'sehen Theorie ent- 

 sprechenden Weise, symm.etrisch in Bezug auf die Symmetrieebe- 

 nen der Krystalle, ändern. Darnach muss in zwei krystallogra- 

 phisch gleichwerthigen Richtungen auch Gleichheit des Elasticitäts- 

 coefficienten und der Schallgeschwindigkeit stattfinden, und die re- 

 gulären Krystalle sind somit auch in Bezug auf die Elasticitäts- 

 verhältnisse dem allgemeinen Gesetz unterworfen, welches den Zu- 

 sammenhang der physikalischen und geometrischen Eigenschaften 

 regelt, und welches kurz folgendermassen ausgedrückt werden kann: 

 Jede geometrische Symmetrieebene eines Krystalls ist 

 zugleich eine physikalische Symmetrieebene. 



Da das Wesen des Krystalls in seiner molekularen Structur be- 

 steht, somit eine aus Quarz geschliffene Kugel durch ihre Gestalts- 

 änderung kein amorpher Körper geworden, sondern immer noch 

 „krystallisirter Quarz" ist, so erscheint die äussere Gestalt als 

 Etwas secundäres, und eine theoretisch richtige Definition eines 

 Krystalls, welche ihn von einem amorphen Körper unterscheidet, 

 hätte sich auf die Elasticität, als diejenige Fundamentaleigenschaft 

 zu gründen, welche die unmittelbarste Wirkung seiner molekularen 

 Structur ist. Eine solche Definition würde lauten: Ein Krystall 

 ist ein homogener fester Körper, dessen Elasticität 

 sich mit der Richtung ändert. 



