vom 4. November 1875. 687 



und Oxalsäure und enthielt nur Spuren von Arsen. Die Lösun- 

 gen im Wasser, Alkohol oder Äther zeigten nur einen Absorp- 

 tionsstreifen, nicht deren zwei, wie Hr. Kundt an seinem Präpa- 

 rate beobachtete; eine zur Hälfte gesättigte alkoholische Lösung 

 zeigte schon stärkere anomale Dispersion als sie Kundt für con- 

 centrirte angiebt. 



\. Fig. I stellt die beiden Streifensysteme dar, welche die 

 Phasenänderungen bei normaler Reflexion an Glas-Fuchsin für 18 

 Wellenlängen des sichtbaren Spectrums liefern. 



Die Brechungsindices des Fuchsins sind, wie ich in einer frü- 

 heren Abhandlung gezeigt habe, für die Wellenlängen der sichtba- 

 ren Strahlen grösser als die des Glases, mit Ausnahme der zwi- 

 schen 485 und 410 Milliontel Millimeter liegenden. Fände daher 

 keine dem metallisch undurchsichtigen Körper eigenthümliche Pha- 

 senänderung statt, so müssten die beiden Streifensysteme für die 

 blauen und violetten Farben zwischen 485 und 410 Mmm. comcidi- 

 ren, für alle übrigen aber um eine halbe Wellenlänge gegenseitig 

 verschoben sein. 



Ein blosser Blick auf die Erscheinung zeigt, wie ganz anders 

 in Wirklichkeit die Phasenänderung für die verschiedenen Farben 

 sich gestaltet. Für die rothen Strahlen entspricht die Änderung 

 der Phase fast genau einer halben Wellenlänge; mit wachsender 

 Schwingungszahl findet eine stetige Abnahme bis zum Violet, etwa 

 der Mitte zwischen G und H, statt. Hier erreicht die Phasenände- 

 rung ein Minimum und nimmt bis zum Ultraviolet allmählig wenig zu. 



Die Darstellung der Phasenänderung durch Zahlen geschieht 

 am übersichtlichsten dadurch, dass man den Bruchtheil der Wel- 

 lenlänge angiebt, um welchen der reflectirte Strahl gegen den ein- 

 fallenden verschoben erscheint. Bezeichnet m die Ordnungszahl 

 eines dunkeln Interferenzstreifens, l seine Wellenlänge in der Sub- 

 stanz der dünnen Lamelle, so ist ^ml die Dicke der letzteren, 

 wenn Luft zu beiden Seiten sich befindet, hingegen -J(mZ' -h 6), 

 wenn die Reflection auf einer Seite am Fuchsin stattfindet. Hie- 

 rin ist § der der Phasenänderung entsprechende Gangunterschied, 

 und V die Wellenlänge des Streifens von der Ordnungszahl m im 

 Interferenzspectrum Glas-Fuchsin. Da die Dicke der Lamelle in 

 beiden Fällen dieselbe ist, so hat man 



(1) h = m(l~l'). 



