4. November 1875, 



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hinzu, welche einen Reibungswiderstand, ähnlich demjenigen, wel- 

 chen ein schwingendes Pendel in der Luft erleidet, darstellt. Die 

 Die Strutt'sche Differentialgleichung ist ein besonderer Fall der 

 O'Brien'schen; die von O. E. Meyer ist zu speciell, um die ano- 

 male Dispersion zu erklären. Helmholtz' Gleichungen gestatten, 

 bis auf einen einzigen noch zweifelhaften Punkt, die Erscheinungen 

 der anomalen Dispersion vollständig abzuleiten. 



Ich habe nun gefunden, dass sämmtliche bis jetzt aufgestell- 

 ten Differentialgleichungen, die Helmholtz 'sehen nach Hinzufü- 

 gung der den andern beiden Coordinaten entsprechenden Glieder, 

 dieselbe Abhängigkeit des Brechungsindex und Extinctionscoef- 

 ficienten vom Einfallswinkel erfordern. Man erhält dieselbe 

 Abhängigkeit auch dann noch, wenn man die Bewegungsglei- 

 chungen durch Hinzufügen einer Summe 



verallgemeinert, welche eine Reibung der schwingenden Theilchen 

 nach Art der inneren Reibung der Flüssigkeiten darstellt. Die 

 Differentialgleichungen für die Lichtbewegung in opaken Medien 

 nehmen alsdann die Form an: 



( 32^ 3m^ 3 3^ 



dt' 



dt 

 dt" 



df- 



(^^ ' %l+-n^C^,-{L+M)':^+M^,•,-^^,k,:~^,^ 



37H, 

 dt" 



-^'^ h -^ 



{L-\-M) 



dx 



dv 

 dy 



dv 



Vz 



df 



3iA.j + :i^k,^^^.J 



worin ^i yj, ^ die Componenten der Verschiebungen nach drei 



rechtwinkligen Coordinatenachsen, L und M die beiden Elasticitäts- 



8V 3V 3V 

 ceefficienten, A2r = ;— -^ + ;:r~9 + ;r~?" ^ii^d die cubische Ausdehnung; 

 dx 01/ dz'' 



d^ 3'/) 3^ 



d^ öy dz 



Setzt man in den Gleichungen (7) für J, vj, ^ je ein particu- 



läres Integral (3) ein, so erhält man zur Bestimmung der Con- 



