702 Gesammtsitzung 



Von Seiten der Erfahrung Hess sich bis jetzt ihr Vorhandensein 

 weder nachweisen noch mit Erfolg bestreiten. — Wendet man auf 

 alle vorkommenden Schwingungen das Princip der Continuität ar^ 

 so kann man die Schlussresultate ohne jede Benutzung imaginärer 

 Ausdrücke, leichter aber durch das von Eisenlohr zur Ableitung 

 der Cauchy 'sehen Näherungsformeln (Pogg. Ann. Bd. 104) be- 

 nutzte Verfahren aufstellen. Die nach beiden Rechnungsweisen er- 

 haltenen Ausdrücke sind identisch. In gleicher Weise erhält man 



J' 



direct für das Verhältniss — ^ der Intensitäten des senkrecht zur 



P 



Einfallsebene polarisirten Lichtes zu dem in der Einfallsebene po- 



larisirten den Ausdruck 



(15) '' ^^-^^' 



r R' H- S' 



und für die Differenz A der Phasenänderung §i des senkrecht zur 

 Einfallsebene polarisirten Lichtes minus der Phasenänderung S des 

 in der Einfallsebene polarisirten 



QR — PS 

 (16) tangA = ^----^, 



worin 



( P = u — sinitgz 4- p/3tgi , 



Q = (« -I- cosi)29tgi — ß , 



R = a ~\- siwitgi — pßtgi , 



S == {et — cos^)ptg^^-/3 . 



(17) 



f bedeutet eine Grösse, welche die aus der Annahme der Longi- 

 tudinal-Schwingungen hervorgehende Ellipticität darstellt; sie kann 

 durch den Versuch auf verschiedene Weise bestimmt werden. 



Für den Haupteinfallswinkel Ö wird tangA = oo^ der Nenner 

 in (16) also Null, und demgemäss 



«— sinÖtgö-|-p/3tgö _ ^tgö(« — cos ö) -1-/3 

 ^ ^ 2;tgÖ(fv-t-cosö) — ß ~ «H-sinÖtgÖ— j}/3tgÖ' 



