704 Gesammtsitzung 



Für willkürliche Werthe von c und ß kann p imaginär wer- 

 den, für die beobachteten bleibt p immer <^; für Silber erreicht 

 es den grössten Werth, etwas grösser als y. 



Die Vereinigung der beiden Ausdrücke (20) und (21) ergiebt 

 für a die Gleichung 



(23) c = A-h V^F^~B , 



worin die Wurzel positiv und 



^ ^ 1 — c^ tg2Ö 



(25) B = ß' — sm'6. 



So lange der Haupteinfallswinkel Ö > 45°, ist tg2Ö negativ, die 

 Grösse Ä also positiv, B ist nur für stark absorbirende Substanzen 

 positiv, für schwach opake Medien negativ. 



Für c = 0, ß = 0, also für vollkommen transparente Me- 

 dien, ergeben die letzten Gleichungen « = sinÖtgÖ, oder da 

 u^ = a^ -{- sin^ö, für den Brechungsindex u selbst f = tgö, d. h. 

 das Brewster'sche Gesetz. 



Die Formeln (23) — (25) lehren den Brechungsindex kennen, 

 wenn Haupteinfallswinkel, Hauptamplitudenverhältniss und Extinc- 

 tionsindex bekannt sind; sie liefern für die Metalle grosse Bre- 

 chungsindices. 



Für die Linie F fand ich beim Silber 



Ö = 68° 45', c = 0,85, ß = 2,7. 



Aus den Gleichungen (23) — (25) findet man 



A = 6,68, B = 6,42, « = 12,84. 



Der Werth des Brechungsindex n weicht nicht merklich von « ab; 

 die Theorie liefert also sehr grosse Brechungsindices. Man erkennt 

 ferner leicht, dass dieser Theorie zufolge die Brechungsindices des 

 Silbers mit der Schwingungsdauer des Lichtes wachsen, weil jede 

 der drei Grössen Ö, c, /3 mit der Schwingungsdauer zunimmt. 

 Auch diese Folgerung stimmt mit den Beobachtungen überein. 

 So leicht es auch ist, durch den Versuch zu beweisen, dass die 

 Brechungsindices des Silbers grösser als 3 sein müssen, so schwie- 

 rig dürfte es sein, den experimentellen Nachweis zu liefern, dass 



