SEANCE DU 2 FEVRIER 1920. 2?5 



Ces electrons vont entrer en choc avec les molecules de l'anticathode et 

 prendront finalement des vitesses desordonnees en tous sens. La repartition 

 de ces vitesses apres un certain nombre de chocs sera regie, comme on 

 l'admet pour des electrons libres dans les metaux, par la loi de Maxwell : 



*""%(™f '"*"*■ 



dn = nombre des electrons dont la vitesse est, en grandeur absolue, 



comprise entre les valeurs u et u -+- du ; 

 T = temperature absolue (de I'anticathode) ; 



Je vais supposer, en premiere approximation, qu'une loi de ce type regit 

 deja la repartition des vitesses des electrons apres le premier choc. Je modi- 

 fierai seulement, dans la formule, le sens attribue a T; T sera un coefficient 

 arbitraire a determiner et que Ton interpreter comme temperature appa- 

 rente du point d'impact des electrons sur Tanticathode. J'introduis main- 

 tenant Thypothese des quanta : lorsque, dans un choc, l'electron passe de 

 la vitesse U a la vitesse #, il subit une variation 1 d'energie cinetique, qui 

 se retrouve sous forme d'un rayonnement de frequence v : 



(4) i = I»i(U«-i*«) = to. 



Si U > u, il y a emission d'un quantum hv ; 



Si U < u, il y a absorption d'un quantum Av. 



Dans ces deux cas, la formule (4) garde son sens, les frequences negatives 

 correspondant a des energies absorbees, et les frequences v positives a des 

 energies emises. 



Les dn electrons de la formule (3) auront emis au total une energie I v de 

 Sequence comprise entre v et v ■+- dv : 



Lxprimons u et du en fonction v et dv, d'apres (4), et nous 

 (6) L.^^a.^.U^^ 



v^e que Ton observe experimentalement, c'est 

 de la longueur d'onde X. On sait que Ton a 



