SEANCE DU l er MARS 1 920. 499 



faisceau de rayons paralleles entre dans Tappareil dans la direction OX, 

 et MOiN est une onde que Ton considerera com me source de lumiere pour 

 commodite de demonstration. Soient M ( 0,N, Timage virtuelle de MON 

 due aux deux reflexions sur AL puis sur B n et M 2 2 N 2 celle due aux deux: 

 reflexions, d'abord sur B 2 puis sur AL. Les images conjuguees M,N M 

 M 2 N 2 sont en phases identiques, et les deux trains d'ondes, qui s'avancent 

 dans la direction de leurs normales, donnent lieu au phenomene d'inter- 

 ference, qu'on observe d'ordinaire avec une lunette. 



Soient AS, = X,, S,0, = Y, les coordonnees de 0,, image de O, par 

 rapport aux axes AX, AY; 9, Tangle de M, N, avec OX. Soienl X a , Y a , ? 2 

 les quantites analogues relatives a M 2 2 N 2 . J'ai donne dans la Note prece- 

 dente les expressions deces quantites, simplifiees par la supposition queOA 

 soit zero, c'est-a-dire en admettant que l'onde incidente, qu'on prend 

 comme source, soit celle qui passe par A. Parmi ces expressions, il me 

 suffira de rappeler ici la formule 



qui fait connaitre Tangle M 2 ZM f que les deux images conjuguees forment 

 entre elles, etant Tangle de la direction de la translation terrestre avec la 

 direction du faisceau incident OX. 



Des deux manieres de raisonnement indiquees precedemment (celle qui 

 suppose Temploi d'une lunette, et celle dite de la kime equivalerde), je vais 

 employer la derniere, qui ici reussit plus simple. 



L'effet des deux sources virtuelles MjN^ et M 2 X 2 est analogue a celui 

 des deux faces d'une lame mince, et Ton connait dans quelles conditions 

 (petit trou pres de l'oeil, ou bien franges a Tinfini) Interference est aise- 

 ment visible. Dans le cas des franges a Tinfini, Tobservateur a son chain p 

 limite par le contour du miroir B fl , et il juge d'ordinaire que les franges se 

 trouvent dans le plan meme du miroir. 



Pour arriver rapidement et d'une maniere assez satisfaisante, bien 

 qu'approximative 7 anotrebut,ilsuffit de prendre en consideration les vibra- 

 tions qui se superposent sur les diverses droites normales au plan bissec- 

 teur de Tangle diedre compris entre les sources virtuelles de phase egale 

 M, N M M 2 N 2 . Soient ZT la trace dudit plan, EIFG une desdites directions, 

 E'l'F'G' une autre, dont la distance II' a la premiere sera representee par 1. 

 A Taide des droites EU, FV, paralleles a ZT, la figure montre que 



! la petitesse de Tangle i(c 



