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II en resulte qu'un milieu assez visqueux pour empecher presque absolu- 

 ment les mouvements a petite echelle, tels que ceux que nous observons 

 dans nos laboratoires, laissera se produire aisement les mouvements a 

 grande echelle, qu'on doit envisager dans le Soleil. 



4. Pour fixer les idees, considerons dans la masse solaire une sphere S 

 ayant pour diametre i4ooo km et formant ainsi 1UU „ MU0 du volume total, un 

 peu plus dense que le milieu ambiant; le tout est en repos a un certain 

 instant. Si la sphere S se deplacait en bloc, comme un solide (ce qui ralen- 

 tirait sa descente), sa vitesse v serait donnee par la formule de Stokes 



9 '-n 



Y) etant le coefficient de viscosile, 11 le rayon de la sphere, D et d les den- 

 sites de la sphere et du milieu ambiant. En faisant ^=rocm:sec, 

 D — d = o,ooi et g — 2. to', il vient 



nombre qui parait enorme, si Ton se rappelle que la viscosile de la poix 

 est 2.10 9 . 



On s'en rend mieux compte en considerant l'experience suivante. Sup- 

 posons qu'une balle de metal indeformable de 2 tm de diametre, avec 

 D — d= io, soit incluse dans ce milieu. En faisant £ = 981, la formule 

 donne, pour la vitesse de descente, io" u cm : sec, c'est-a-dire que la balle 

 emploierait 3 siecles a descendre de 1 micron ('). 



On peut aussi envisager le fait suivant. Un til d'un metal mou est lixe a 

 sa partie superieure; a son autre extremite on applique un couple qui pro- 

 duit une torsion inslantanee a, ne depassant pas la limite d'elasticite, p»w 

 on laisse agir ce couple constant. La torsion augmenle lenlement, avec la 

 vitesse angulaire (o. Si, pour ce mouvement lent, nous assimilons le lil a un 

 cylindre liquide tres visqueux dont les sections droites lournent en glissant 

 les unes par rapport aux autres ( 2 ), nous trouvons la relation 



. etant le coeflicient de Coulomb. 



(') Avec la poix, la balle descendrait d'un peu moins de i 

 ( 2 ) Nous faisons ici un rapprochement, sans affirmer qu 



