SEANCE DU 1 5 MARS I92O. 



i point A a pour coefficient angulaire 



MS) . 

 Ms) 



Or — j — £ est evidemment une quantite negative et Ton a 



autrement dit, la courbe reste toujours au-dessous de la droite joignant 

 roriginc an point A et, par suite, ne peut jamais atteindre l'axe des s. D'ou 

 Ton deduit la validite de la solution. 



On peut retrouverce resultat en se servant de la representation conforme 

 du domaine occupe par le fluide en mouvement sur le plan de la variable £1 

 et en remarquant que ce domaine doit necessairement etre d'un seul tenant. 

 On trouvera ailleurs le developpement des calculs. 



Le calcul de la pression totale subie par l'obstacle est abordable par ce 

 procede et, en designant par P^. et P y les composantes de cette pression, 

 on a (avec une modification sans importance sur les periodes qui ont ete 

 remplacees par les deux suivantes y et itoA 



x[3C.(V+'l^)+C i (j-f^)--yc] 



— [Pi yl "+- K"«) - Pi {~ — f«a sj J » 



A et B sont les angles des deux plans avec la direction du courant a I'infini, 

 Y une quantite comprise entre o et 2co, et jx la quantite -• 



C. R., ,920, i" Semestre. (T. 170, N° 11.) && 



