SEANCE DU 22 MARS 1 920. 743 



spirale parce que la vitcsse et par consequent le rayon de courbure vont en 

 diminuant a cause de la resistance. 



Supposons avec Hann, Humphrys et Wegener (<) que l'atmosphere 

 superieure soit en equilibre isothermique, de maniere que la distribution 

 des differents gaz suive la loi de Dalton. Alors la densite a la hauteur 

 h centimetres au-dessus du sol sera donnee par une formule que voici : 



les ai k et (3,, etant des nombres independants de // et la somme etant elendue 

 aux divers gaz de l'atmosphere superieure. 



Considerons d'abord le cas de rayons cathodiques et rayons fljde radium 

 et supposons avec Lenard( 2 ) et d'autres que le long d'une trajectoire 

 formee d'un faisceau de rayons homogenes pareils, l'absorption aura lieu 

 d'apres la loi exponentielle, de maniere que la vitesse reste constante, tandis 

 quel'intensite dans le sens de Lenard varie pourdevenir nullo a ['absorption 

 complete. Alors la trajectoire sera une helice sur un cylindrede revolution, 

 dont le rayon ceper.dant n'excede pas quelques centaines de metres, memo 

 pour les rayons j$ les plus rigides; cette derniere circonstance permet de 

 sunpliiiei considerfibiement le calcul, de maniere qu'on arrive a la formule 



on 1 est l'intensite initiale dans le vide, a une constante Caractenstique 

 pour la pene trabilite des rayons, i'angle entre la force magnetique et la 

 verticale et a I'angle entre l'helice et la force magnetique. Enfin les a A et j3 A 

 sont des constantes independantes de a, 0, a et h. 



On en tire que la courbe d'intensite.correspondant a a = « eta = a 

 est identique a la courbe d'intensite correspondant a la trajectoire recti- 



Considerons maintenant le cas de rayons a. L'absorption et la luminosite 

 le long d'une trajectoire rectiligne a ete etudiee par Vegard ( '). Pour plus 

 d'* simplicite, considerons le cas ou la force magnetique est verticale, ce qui 



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