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forme tres particuliere, puisque Ton connait, a la fois, le flux de force et le 



potentiel de la surface de depart. 



Les valeurs obtenues pour ces quantites ne sont, il est vrui, que des 

 valeurs approchees, mais, en les utilisant simultanement roneetTautre, on 

 obtiendra pour le problerne actuel une approximation du meme ordre que 

 eelle obtenue dans l'etude du courant emis par les rails, laquelle est regardee 

 comme suffisante. 



On peut des lors,au lieu derecourirauxmethodesde Neumann, employer 

 simplement la formule connue 



// 



\ /■ dn dn J 



Si I'on tient compte enoutrede la forme speciale duconducteurde depart, 

 qui peut etre reduit a son axe et assimile a une simple ligne, on obtient pour 

 la valeur du potentiel en un point quelconque la formule 



v= ££**'* 



dans laquelle p s represente la resistivite du sol et g dx le courant emis par 

 l'element du conducteur dx. 



Le champ electrique cree dans le sol par une voie de tramway se trouve 

 ainsi etre le mcme que le champ newtonien du a une ligne materielle qui 

 suivrait son parcours et dont la densite, positive ou negative, serait en 

 chaque point proportionnelle au courant lance dans le sol par les rails du 

 tramway. 



Les courants de circulation sont alors representes par les lignes de force 

 de ce champ et leur intensite, suivant une direction faisant un angle 8 avec 

 la direction du champ, a pour expression en chaque point de Tespace 



Les calculs se reduisent dans tous les cas a de simples quadratures faciles 

 a effectuer a Faide des procedes d'approximation ordinaires. 



Mais comme Tintensite g du courant emis par les rails est generalement 

 donnee sous forme graphique, il sera le plus souvent commode de rein- 

 placer la courbe qui la represente par un polygone equivalent et de consi- 

 ders* le champ a determiner comme resultant de la superposition des 

 champs partiels correspondant aux divers cotes de ce polygone. 



Dans cet ordre d'idees, il suffit de connaitre le potentiel resultant de 



