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RKLATIVITE. - Reman/us sur la theorie de Lorentz compare <) crllr de Mia. 

 Note de M. Lkox Block, presentee par M. \\. Bout v. 



Le trait caracteristiquc de la theorie de Mie-Ililbert ( ' ) est que fori 

 connait bien la forme explicite de oL (variation de Taction lotale ), mais 

 non pas celle de L. Cette fonction intervient a Petal d'ineonnue formelle 

 dans Pexpression des tensions T*. 



La theorie de Fokker-Lorenlz ( 2 ), moins generale que la precedentc, 

 est presentee d'ordinaire comme exempte de redetermination qui vienl 

 d'etre signalee ( 3 ). Eile part d'une forme explicite de l'inlegrale d'action, 

 consideree comme somme de contributions materielle (K), electrosta- 

 tique (S), electromagnelique (M) et gravifique (II). Par application du 

 principe d'Hamilton, elle aboutit a l'enonce precis des lois de l'Flectro- 

 magnetisme et de la Gravitation. 



II nous semble que la theorie de Fokker-Lorentz ne conduit a des 

 resultats coherents que si Ton soumet ('integrate d'action a une variation 

 complete. Mais une telle variation ne peut, en general, s'elTectuer expli- 

 citement, et Ton retombe sur le meme inconvenient que dans la theorie de 

 Mie-Ili bert. 



Pour le montrer, parlons, par exemple, des equations du champ de 

 gravitation | eq. (6) de Fokker | : 



(t) G af) - l -^,G = -,(T rj/ ,^E u/> ). 



On sait que le premier membre represente un tenseur qui, rapporte a ses 

 composanles mixtes, possede une divergence (generalisee) identiquement 

 nulle. L'equation (1) entraine done necessairement 

 (,) <liv(T'; + E.';> = o. 



D'aulre part, Fokker etabiit (eq. 19) les lois generates de conservation 



