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les chocs de ccs differentes categories sera de 



Le total est de o v = ©' + xd" H- o w -+-... ^ Av(c _Sf + g _Tf -f- e"* 7 -*-...) 

 ou bien 



C'est done Venergie emi.se sous forme du rayonnement v par tous les 

 chocs-resonateurs. Vu que / -£=e kr da = i, t) v correspond egalement a 

 la grandeur appelec par M. Planck Venergie moyenne d'un resonateur de la 

 frequence v et pour laquelle il a trouve la meme expression. En posant dans 

 l'equalion(3)/) = i,on obtiendrait la formule de M.Wien. 



Le fait, que l'energie du resonateur est d'apres (5) une fonction de la 

 frequence, ne nous parait pas plus en opposition avec le principe de l'equi- 

 partition que le fail bien connu, d'apres lequel Fenergie de la molecule 

 depend de sa vitesse momentanee. Nos resonalcurs, ctanl dynamic/ties, ne 

 peuvent pas tire considered comma composants d'un sysleme mecaniqur qui 

 doivent obeir au principe de I'equipartition d'energie. 



La theorie ci-dessus pourra elre dans un point surtout confrontee aise- 

 ment avec V experience. Les coeffirirnts demission ct d' absorption pour le 

 rayonnement continu doivent dependre du nombre des chocs. Dans un milieu 

 gazeux, celui-ci est proportionnel au carre de la pression. Dans les gaz 

 rarefies, on n'obtient done que le spectre discontinu provenant des atonies 

 ou molecules libres. Tandis qu'aux pressions et aux temperatures elevees 

 on devrait voir surgir un fond continu provenant des chocs. Les faits 

 oonnus sont bien en accord qualitatif avec cette explication, mais il manque 

 encore des donnees quantitatives, les experimentateurs ayant consacre leur 

 intent principalement a Petude des phenomenes discontinus d'absorption. 



