SEANCE DU 16 JUILLET 1920. 23; 



reversible, qui respectent l'homogeneite de la temperature etde la pression. 

 Dans la detente metastable, tout changement d'etat est suspendu, le titre x 

 est invariable; dans la detente stable, ce changement peut se prod u ire 

 librement. 



Soient cota',cot3'les valeurs de ~ relatives a ces deux modes de detente. 

 { dp 



Consideronsdeux etats parfaitement stables AQ»,T, x), B(p-H/^,T-h<iT,a?). 

 Passons de A a B par deux circuits reversibles composes chacun d'un seg- 

 ment d'isotherme et d'un segment d'adiabatique, le premier circuit ACB 

 etant stable, le second ADB metastable. Le cycle ferine reversible ACBDA 

 n'echange de chaleur avec l'exterieur qu'a la temperature T. Son aire est 

 nulle. Ainsi se trouve etendue a un cas general, avec une demonstration 

 plus simple, ce que j'ai appele la refraction des adiabatiques ( '). 



Appelons P le point d'intersection, purement geometrique, de BD et AC. 

 Les deux aires BCP, APD sont egales (-). La seconde est la moitie de l'aire 

 d'un cycle de Carnot de diagonale AP. Soient dQ la chaleur absorbee 

 de A a B, e'est-a-dire de A a D, dV la variation de temperature enlre D 

 et P; l'egalite des aires s'ecrit 



Mais rfQ est aussi la chaleur absorbee dans la transformation metastable 

 AP a pression constante. Posons dQ = TdY', nous obtiendrons une formule 

 generate qui renferme l'equation (0) (p. 162) demontree par M. Bruhat ( J ) 

 dans une Note recente. 



Voici encore un autre moyen d'obtenir celte formule. Appelons fx, — ;x 2 

 la difference des potentiels (de Gibbs) des deux fluides, difference qui 

 reste toujours nulle dans une transformation stable. L'analogie avec Vex- 

 pression classique de C — c fournit immediatement une expression de 

 cot 3' —cot a' dont un calcul simple donne la valeur 



-)X%h 



Pt^S-E 



