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de l'origine sur l'axe Ox. Soil 



le carve de la celerite des ondes longitudinales d'acceleration. Au point P, 

 k = k -h £ et la premiere equation (2) donne 



rs^3yj. 



D'autre part, la formule (3) de notre precedente \ole donne 



dS 15! 04 £» > /••' 



Le principe de ( iarnot-Clausius exige que a soit positif. D'ou les conse- 

 quences suivantes : 



i° £ est positif et par suite l'onde de choc a une celerite superieure a 

 l'onde d'acceleration : 



2 Les seules ondes de choc compatibles avec le principe de Carnot- 

 Clausius sont cellos ou/a le signe de /. 



Ces resultats concordent avec ce qui est deja demontre pour les ondes de 



V. Prenons maintenant un point Q situe au voisinage de l'origine sur la 

 surface de revolution qui constitue la seconde partie de Z. 



Soit k t — ' ' le carre de la celerite des ondes transversals d'accele- 



ration. Au point Q, k = k t -hs et les equations (-2) donnenl 



(4) / ^=_pjL_(^ A*). 



D'autre part. ATI vaut 6/(y/ 2 -h tyg* + +A 2 ), ce qui, par (4), esl du 

 quatriemo ordre. Le calcul qui a donne la formule (3) de notre precedent* 

 Xote et qui a ete fail au qualrieme ordre pres est done a reprendre en negli- 

 geant simplement le cinquiemc ordre. On trouve alors que la formule (3) 



