STANCE DU l3 SEPTEMBRE I92O. 5(>7 



Si Ton se reporte a la relation (h), on voit immediatement que l'equa- 

 tion (5) est susceptible d'une solution 



(6) U = Ue*^ =Ue "-fi 



Cette solution s'applique, dans le cas que nous avons considere, ou la 

 propagation du courant a lieu dans le sens des x croissants; mais on peut 

 supposer tout aussi bien dans le cas general qu'un second courant va dans 

 le sens des x decroissants; de sorte que la solution complete doit s'ecrire 

 sous la forme (A, et A 2 etant des constantes vectorielles dans le cas le plus 

 general) 



II y aurait une equation semblable pour Pintensite du courant; mais c 

 trouve avantage a introduire une relation entre I et (J en chaque point 1 

 raoyen de Tequation differentielle (3), d'ou Ton tire 



ou, en representant par m l'expression i/— t et par y Tangle a j 



[^expression ///etant homogene a une impedance recoit le nom d'i/ti/ie- 

 dance caracterislique . 



Au contraire. l'expression nx = .r s JiT. qui est homogene a un simple 

 coefficient numerique, recoit le nom de conslante de propagation. 



I-es equations (-) et (8) donnent sous forme vectorielle, par de> caicttk 

 purement geometriquesetsans l'introduction d'aucune imaginable, les equa- 

 tions integrates generates. 



On peut les mettre sous une forme plus pratique en introduisant les sinus 

 et cosinus hyperboliques des quantites vectorielles delinies suivant la deti- 

 nition ordinaire des fonctions hyperboliques, mais en rempla< ant !a 

 variable scalaire par une variable vectorielle. d'ou : 



