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Imaginons qu'a partir de Fetat critique la transformation s'effectue d'abord 

 a v constant, puis a T c -hdT constant. La diminution d'energie utilisable 

 sera, pour le fluide suppose homogene etpour le systeme stable heterogene 

 respectivement, au terme pres en cW : 





Un point de la courbe de saturation peut etre atteint par voie homogene 

 ou heterogene; les deux expressions ont alors meme valeur. En les egalant, 

 on remarquera que les deux dv relatifs, pour un meme dT, aux etats du 

 fluide sature ont, au signe pres, meme valeur principale adv 2 -+- ydT = 

 [condition (5), p. 1 1 7 4 , de M. Bruhat (')|. On doit annuler separement 

 la somme des termes dT' 2 , ce qui donnc la valeur de c — c {i et celle des 

 termes en r/T dv, dT 2 ds, respectivement, ce qui conduit a la relation (2), 

 p. 236, de la Note citee. 



On peut encore considerer une seconde differentielle qui se distingue de 

 la premiere par la substitution de — v dp a pdv. Pour integrer — vdp a la 

 temperature T + dT, nous diviserons l'isotherme, a partir du point d'ab- 

 scisse nulle, en deux parties. L'une s'arrelera au point A dont 1'abscisse yj 

 est rigoureusement determines par la condition (5) ci-dessous. Yiendra 

 ensuite un segment dr\ qui, vu la direction de la tangente, fournira a 1'inte- 

 grale le terme i^r { dWlj r Lorsque r l0 -+-di\ est Fabscisse du point V, ligu- 

 rutif de I'etat de vapeur saturee, 2dr\ est egal a Y] — £ de M. Bruhat. 

 , Finalement, en laissant de cote Tegalite evidente de -r| et -~^, 011 arrive 

 a la double formule 



dans Iaquelle on doit prendre simultanement les ligneset le signe superieurs 





