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Premier cm. — Les mouvements sont isothermes. II faut faire = o et 

 les equations (5) donnent : 



6) j „u bi.n /= o et (f )■== t=i2 (ondes M^li). 



Deuxieme cas. — Les mouvements sont adiabatiques. La relation supple- 

 mentaire HI de uotre precedenle Note donne, par un calcul facile, en 

 designant par c la chaleur specifique sous volume constant : 



tion transforme la premiere equation (5) en 



i 7 on a 



/=o et (~)°~= '^=-^ (codes oversales). 



Lta. 



Les formules pour les mouvements isothermes sont les expressions clas- 

 siques de la celerite des ondes dans les solides elastiques, corrigees, comme 

 Fa indique Poincare, pour s'appliquer au cas ou l'etat initial n'est pas un 

 etat naturel a tensions nulles. Ce sont, saut* la difference des notations, 

 celles que ce savant a donnees au Chapitre \ de sa Theorie de la lumiere. 



L'expression de la celerite dans le cas des mouvements adiabatiques a ete 

 donnee, a ma connaissance, pour la premiere fois par Duhem, puis par 

 M. Roy. Les formules de ces auteurs different des formules ( 7) parl'absence 

 de — 2v au numerateur. C'est que Duhem a toujours raisonne, sans le dire 

 explicilement, en supposant v petit. 11 Test en eflet generalement dans les 

 solides elastiques. Mais cela n'est ninecessaire ni vrai pour tousles milieux. 

 Quant a M. Roy, il s ? est place dans un cas ou v est certainement petit, 

 comme il le remarque explicitement, ce quilui permet, dans ['expression du 

 potentiel, de remplacer parlout £,, £ 2 , z., respectivement par — » |j^> jf: 

 II nous a paru interessant de completer les resultats de ces savants en 

 iraitant le cas de v fini. 



