SEANCE DU 22 NOVEMBRE 1920. 99') 



Cette loi est exprimee par les relations P c =aMJ, P r = A \! ;. ou les 

 constantes a = — ~ el b= ~~r- II est a propos de remarquer iei que cette loi 

 ne peut et ne doit pas etre confondue avec Impression du resultal des 

 experiences de Gay-Lussac el de Joule sur Fecoulement d'nn fluide gazeux 

 entre deuxcomparliments qu'on met en communication, sans le concours ou 

 sans la production de travail cxltriear, a la faveur seulement de la dilVeivnce 

 des pressions existanl entre les deux compartimenls. 



Theorenir II. — La puissance - de la pression existant a chaque inslaul au 

 reservoir, ajoutee a la puissance - de la pression regnant a la ca pa cite, 

 quand on mulliplie celle derniere par le coefficient K, rcpresente une 

 somrae constante egaleauproduit par le coefficient K. augmente de l'unite, 

 de la puissance - de la pression de repos ou pression initiale de charge. 

 Celte loi est exprimee par la relation 



j^-t-KP|=(K-f-r)Pj. 

 Theoreme HI. — Lc taux ou degre volumejrique de compression p au 

 compresseur, variable avec les etals successifs, qui correspond a im etat 

 donne Iv 7 du rapporl des masses de gaz dans les deux eompartiments, esl 

 egal a ['inverse du rapport K w , mulliplie par le facteur conslanl l\, rapporl 

 des masses a Tetat initial. De plus, z esl independent de la pression initiale 

 de charo-e. 



\orcme IV. — La valeur de Iv, w , rapport de masses de gaz rcspecliv 

 contenues a la capacile el au reservoir dans Tel at qui correspond ; 

 num du travail par tour au compresseur, n'est fonclion que de K, 

 efficienl v de transformation. 



Ondeduildecetled 

 u couple au compres 

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