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nies, entre autres 
+ 1 
J Ba(2) Ph(3) ds = 2, 
4 
41 9 
£ T AR SA i D 1+2 
Ci se ds = n! , 
ter dz" 3(n+1) 
à 
f (1— =)" A ine Pa h o DEEE S A 
dé" CRC EL) 
V—1 
6. Nous indiquerons, pour terminer, les valeurs particulières suivantes : 
We; B, (— 1) = (= "+; KaJ Ankenn, Aa (— 1) =(— ij” A (I: 
et nous signalerons que les (n — 1) racines de B, séparent les z racines 
de P„; que les (n — 2) racines de A, séparent les (n — 1t) racines de P,, et 
séparent également les (n — 1) racines de B,. 
Nous avons donné ailleurs les valeurs de A, et B, sous forme de déter- 
minants ('), ainsi que des formules (°) se rapportant aux polynomes A; 
et B} associés aux polynomes C’, de Gegenbauer, extensions des polynomes 
de Legendre. Notons que, dans ce dernier cas, la formule de récurrence 
liant trois polynomes B’, consécutifs, | 
(n+2v)BY,,+nBY = ilet eB 
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n’est pas la même que pour trois polynomes C}, consécutifs. 
THERMODYNAMIQUE. — T. hermodynamique basée entierement sur le principe 
de Carnot. Seconde température absolue. Note de M. C. Raveau. 
I. La Thermodynamique classique n’utilise qu’une combinaison des deux 
propriétés fondamentales des cycles de Carnot. Elle ne définit qu'une tem- 
pérature absolue T, à partir des deux quantités de chaleur mises en jeu 
dans la description d’uncycle. Cependant ces deux quantités sont au travail 
produit dans des rapports déterminés, qui ne dépendent que des tempéra- 
tures des sources, et il est possible de définir une seconde température 
L) Sur les surfaces de Poincaré (Thèse de doctorat, 1918). 
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(°) Proceedings of the Royal Society of Edinburg, session 1917-1918, p. 65-67. 
