SÉANCE DU 1° JUILLET 1918. 21 
absolue, qui reste indépendante de la première tant qu'on n’invoque que le 
seul principe de Carnot. 
L'introduction du principe de l’équivalence fait donc disparaître une 
fonction absolue de la température. Nous dirons la même chose en expri- 
mant une conséquence évidente des deux propriétés rappelées plus haut : 
l'équivalent mécanique de la chaleur, mesuré sur un cycle réversible infi- 
niment petit du second ordre, n’est fonction que de la température. Les 
formules écrites sans faire appel au principe de l’équivalence ne diffèrent 
des relations classiques que par la substitution à E d’une fonction de la 
température, qui dépend elle-même des deux températures absolues. 
L’équivalence absolue, indépendante de la température, est vraie pour 
tous les corps si elle l’est pour un seul. Admettre l’existence de gaz parfaits, 
c'est admettre l’équivalence sans restriction. 
\ 
IT. Définissons maintenant la seconde température absolue. 
Les aires de deux cycles de Carnot qui empruntent un même segment de 
l’isotherme ż sont entre elles dans un rapport déterminé, qui ne dépend 
que de la température ż et de celles des deux autres sources , et /,. Le 
rapport ne change ni avec le segment choisi de l’isotherme ż ni avec la 
nature du corps qui décrit les cycles. D'autre part, laire de chacun de ces 
cycles peut être considérée comme la différence W, — W: ou W,— W, 
des aires de deux autres cycles qui empruntent un même segment d’un 
isotherme quelconque ż,. Le quotient de ces différences est déterminé par 
le choix de la triade z, ż,, t, et l’on peut écrire 
(1) Wiw où RE PA e 
Wi Wu s A6 = T : 
0 est la seconde température absolue. 8 est entièrement déterminé quand 
on se donne arbitrairement ses valeurs pour deux points fixes. 
L'évaluation de 0 n’exige aucune mesure calorimétrique. En théorie elle 
ne demande que des mesures d’aires sur un diagramme d’indicateur. 
On peut encore remarquer que 8 serait mesuré par l’aire d’un cycle de 
Carnot décrit par un corps thermométrique choisi une fois pour toutes, 
l’un des isothermes et les deux adiabatiques étant toujours les mêmes. Une 
étude préalable du corps thermométrique réduirait les opérations physiques 
à la description d’un segment d’isotherme à la température considérée. 
S'il y a équivalence absolue entre le travail et la chaleur, l'équation (1) 
