SÉANCE DU 8 JUILLET 1918. 69 
dissocié, u —1 au lieu de 220, on obtient respectivement 220000 et 
73000 degrés avec des rayons 34 et 118 fois plus grands que le rayon 
actuel. 
3° Discussion. — Il s’agit de la température maximum au centre seule- 
ment, mais la pression moyenne et la température moyenne restent du 
même ordre. On peut les prendre égales en première approximation. La 
contraction d’une masse gazeuse permet-elle de réaliser ces températures ? 
La température la plus élevée est réalisée par un astre qui se condense 
instantanément d’un seul coup, car alors il n’y a pas de perte par rayon- 
nement. On a 
(5) WU, SJ = McET. 
Or c, la capacité calorifique, est à peu près inverse de y., poids molécu- 
laire (loi de Dalton) et égale à 3 pour l'hydrogène. De plus E, équivalent 
mécanique de la calorie, est égal à L R. On obtient 
(6) i 
Cette valeur est du même ordre que celle de la formule (4) correspondant 
à la température maximum étudiée ici. Elle ne peut donc être réalisée que 
par une condensation brusque ou le choc de deux astres. Les étoiles dif- 
fuses, à faible densité, seraient des éforles nouvelles, d’origine récente. 
De plus, la vitesse de contraction doit être proportionnelle A Dr 
L’attraction ne peut la réaliser ici. Il y a refroidissement trop rapide. Il y 
aura donc rupture de l'équilibre physique et de nouveau condensation 
brusque. Les étoiles diffuses, à haute température, doivent être des étoiles 
variables. C’est ce qui a lieu. 
La même loi de contraction montre aussi qu’une masse égale à celle du 
Soleil, dans ces conditions, ne mettra que 3o ans pour se contracter à un 
rayon Souki de son rayon actuel. C’est donc un état instable et de tran- 
sition. Notre Soleil est encore soumis à des périodes qui sont pee Piout des 
traces de cet état antérieur variable. 
C. R., 1918, 2° Semestre. (T. 167, N° 2.) KO 
