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l’état de liberté de la surface supérieure), on peut bien, ce semble, 
admettre aussi la parité de N, et de No, de manière à garder les équa- 
tions (2) de ma Note précédente, en y ajoutant la nouvelle relation, & peu 
prés vérifiée en moyenne, 
(3) N=No=2K+N,—(2K— P,) + K log: 
0 
dci, P, ne se déterminera plus par la condition d’annuler N, sur la 
surface latérale, qui n’est pas libre maintenant, mais par celle qui consiste 
dans l'annulation moyenne de N, sur toute la surface r(R° — R$) des 
couches annulaires. 
Etil vient aisément 
(4) Fi (: RIRE 
On en déduit P., qui vaut P, + 2K, et enfin la pression totale F., 
ou P.(TR;), capable d’effectuer le poinçonnage du bloc : 
(F) (surf. latér. inextensible) Fæ KrR? (3 + EE log Re) 
C’est précisément la formule qu’a obtenue Tresca, encore par des éva- 
luations assez obscures de travaux des forces intérieures en jeu dans la 
déformation. A cause de l'égalité admise ci-dessus de N, à N,, qui n'existe, 
même en moyenne, qu'avec une assez grossière approximation, on ne doit 
pas s'attendre à trouver cette formule aussi bien vérifiée que celle, (3), de 
ma dernière Note, concernant lé cas où le bord était libre. Aussi les 
meilleures observations de Tresca (même Tableau de la page 191 de son 
Mémoire) y ont-elles donné pour le plomb des valeurs de K variables 
depuis 176% par centimètre carré jusqu’à 221%, valeurs présentant, avec la 
moyenne précédente 20046, des écarts, en plus ou en moins, deux fois plus 
forts que ceux qu'avait offerts la formule (3) citée (!). 
PATES 
(t) Il est bon de remarquer que le plus grand écart 200-176, atteignant les 0,12 de la 
moyenne 20, s’est produit dans une expérience où l’on avait R, = 1°, R, = 1°,85 et 
où, par suite, la limite inférieure R, de r dans la partie annulaire, égale environ 
à 0,54 R;, se trouvait trop voisine du rayon particulier r —0,5773 R, pour qu'on püût 
regarder celui-ci comme une moyenne acceptable, entre R, et R;. 
