SÉANCE DU 26 AOÛT 1918. 343 
tion continue en se dissolvant dans certaines directions et en s'accroissant 
dans d’autres : il atteint l'équilibre stable aussitôt que la tension superficielle 
totale entre lui et la solution devient minima. Supposons que le cristal à 
examiner soit limité par n faces, à savoir 1, 2, 3, ..., n, dont les aires soient 
respectivement $,, S2, Ss; +; Sny les constantes capillaires &,, 3, Æg, .., Ans 
et les distances normales d’un centre O, pris dans le cristal, p, , Pas ps, ..., Pre 
Avec ces données, la tension superficielle totale du cristal est 
(1) E = Zis, ne Za Sa ek X3 S3 AR en An Sn == DA Sm 
et son volume 
7 I Seg I% 
(2) V= z ppa tipata Pasan cnt Kase g Air 
Nous pouvons faire varier E et V à notre gré, mais nous pouvons aussi nous 
arrêter à l'instant où le cristal ne peut ni s’accroitre ni décroître. En ce cas, 
la déformation a uniquement pour résultat de faire varier la tension super- 
ficielle; pour l'équilibre, la variation de E est donc zéro. Le problème de 
l'équilibre est alors résolu avec les deux conditions suivantes : 
(1) dE — 0: Ve O; 
où est incluse, comme on sait, la Loi de Curie. 
Avec un simple développement analytique, on trouve 
k I 
(3) òV = z Fp, òs. 
Etant donné, en outre, que la constante capillaire æ est l'énergie néces- 
. € ER | . TE Sn 
saire pour augmenter l'aire s de l’unité, l’augmentation d'énergie pour une 
face et pour la variation ĝs considérée, sera «ès. En conséquence de ces 
considérations, les conditions de l'équilibre se réduisent à 
(4) Za, ds, = 0, Zp òst, 
En introduisant une constante M', qui peut aussi être déterminée ou 
di Gibbs, Curie, Haüy (R. Accademia d. Lincei, 1917; Rendiconti, t. 2, p. 401). xi 
P. Gauserr, Contribution à l'étude de la formation et de l'accroissement des cris- 
taux ( Bulletin de la Société française de Minér., t. 25, 1902, p, 223). 
