SÉANCE DU 7 OCTOBRE 1918. 
Il viendra donc 
(3) k=3 pd; 
lI. Cela posé, étudions d’abord le cas du bloc poinçonné à surface laté- 
rale libre et considérons-y la partie annulaire. 
D’après la formule (1) de N,, la condition N,= o, ici vérifiable complè- 
tement, fera p égal à 242’; ce qui, par l'élimination de p et la substitution 
à ò de la première expression (2), changera les formules (1) de N, et de Ny 
en celles-ci : : 
2 j RZ 
(4) N= p| (ad na + sx |, No ef d) — sy]. 
L’équation indéfinie de l'équilibre, portant le n° 1 à ma Note du 29 juillet 
(p. 189) et qui est 
9) et q AN, No—N;, 
Mr Fr 
se trouve identiquement satisfaite. Enfin, la condition de liberté de la sur- 
- face latérale, N,— o (pour r = R,), déterminant v‘, il vient 
Li 
A ep 
Pme e r cu ds 
_ n, — LUR? (à J No a a a, 
P+3R\r (RER 
(6) 
IV. La pression P, du cylindre central, sur la face concave 27R,H de la 
partie annulaire, n’est autre chose que — N, à la limite r = R,. La troisième 
formule (6) donnera donc, pour relier cet effort P, d'expansion latérale du 
cylindre central à la force tangentielle maximum # = 313, s’exerçant dans 
tout son intérieur, la proportion simple 
(3) PO RER 
ke Ri+3R; k+3v 
Pour abréger, j'ai désigné par 1+ v' le rapport de R} à R2, racine carrée de 
celui qui est appelé 1 + v à la fin de ma Note du 29 juillet 1918 (p. 192). 
A l’état plastique, le rapport analogue de P, à K, résultant de lannu- 
lation de N, pour r = R, dans l'équation (2) de la même Note, est 
(8) | Po Eh = log(1 + v'). 
0 
R 
