. 670 ACADÉMIE DES SCIENCES. 
ainsi la différence des carrés des vitesses énergétique et sonore en p, : 
i Y : y , j 
o -E-E-E e eo 8-8 
| : Pi Po L20 — 7) \Po Pi Pi 
p2: pı: pı progressent géométriquement. Tous mes sondages révèlent sur 
laxe des jets un point où la vapeur se détend à p,. C’est læ du cyclone. 
d. J'isole sur l’axe la trajectoire d’une petite masse que je prends pour 
unité et dont ainsi le volume v est le volume spécifique, et pour résumer 
mes précédentes lectures, je groupe (fig. 1) les courbes en pọ =5 du rap- 
0 
port à leurs maxima respectifs des grandeurs qui règnent sur les sections 
successives de cette trajectoire en régime permanent adiabatique. 
e. Les surfaces de niveau inverses du débit unitaire &U (15), croissent 
comme la dérivée en p de la vitesse (16). ba figure 2 les suppose planes : 
a pe. 
= (6) 2 * | > (amont) z Z (aval) 
a e = 5 saue, dE dU T zA es 1—1 a 
V H: y do L 
do 
ce sont là corollaires du théorème des forces vives 4 d( U?) + vdp = o. 
: F Les surfaces de force sur lesquelles la réaction de la pression exté- 
_ rieure p: se propage obliquement jusqu’à l'axe, en un temps proportionnel 
au rayon, dépendent de a, de m, de d et de p,. Elles constituent les clivages 
_ de l’onde stationnaire et déterminent sa longueur À et sa durée 0. Jai décrit 
idl enveloppe flexible du jet dont les nappes continues prennent la vitesse 
du son, dont les reliefs dis drent la vibration. L'analyse de ce 
mécanisme offre une complexité redoutable ; mais il apparait en gros qu? 
retour sur l’axe, des réseaux ovoïdes qui en ont divergé pour p, 2 fu eSt 
ejeté vers l'infini quand p, s’abaisse vers o. 
La parabole t2 traduit cette dépendance des cp æ des pressions 
trèmes Poet Po inverse Je Pur et y de l'intervalle À au diamètre d des 
c ints de la à trajectoire de Fa unité de ue is US 
