SÉANCE DU 4 NOVEMBRE 1918. 
et de = U dE = X dU; d’où en attribuant aux différences des valeurs finies 
correspondant à un temps fort petit dont je fais l’unité : 
SU 60-02. di 
(17) D a St) 
KES) SU = UA. 
Le taux d'augmentation de la vitesse est donc toujours égal à la dilatation 
axiale A. Mes expériences constatent que tous deux s’évanouissent nette- 
ment sur un col où règne la vitesse du son U, et où la dilatation transver- 
sale s’annule et va changer de signe, en raison du minimum g de £. La 
dilatation axiale À disparaît au point où elle deviendrait inférieure à la dila- 
tation cubique. L'expansion des gaz d’un jet se limite au même moment où 
se détruit la cohésion des solides soumis brusquement à un effort longitu- 
dinal, aux abords d’un rétrécissement dont l'apparition précède et carac- 
térise leur rupture, et cela dès que l'effort communique à son point d’apphi- 
cation un accroissement de vitesse 
(18) SU —= Us A 
ou 
(19) U =U, 3 
å, est encore ici la dilatation nécessaire pour déterminer une striction. 
h. L'expansion et la cohésion des deux matières expirent sur cette con- o 
dition qu'avant moi M. Boussinesq (* ) a mise à la rupture des solides. J'ob- Fe 
_ Serverai qu’elle estalors évidente, car le parallèle de tête d’un demi-cyli ndre 
indéfini prendra sous un effort axial un accroissement ÔU de sa vitesse de a 
translation égal à lallongement du segment sur lequel cet effort a pu se 
< propager pendant l'unité de temps. La longueur de ce segment est par défi- 
nition la vitesse de propagation U, et doit être multipliée par la dil la me 
unitaire A. Si l’on part du repos, SU est la vitesse (19). 
i. J'ai relevé l'image d’un sablier dans les fragments d’un cylindre : se 
rompu à à la compression, dans les focales de réfraction d’un jet gazeux régu- 
larisé à S et le réseau Ponpoiak révélé par mes travaux sur z : “ 
ma 
() 3. sr Comptes rendus, t. 1143, s, 1891, P i hgs: 
