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c’est-à-dire qu’il est sensiblement égal au numéro d'ordre de l harmonique, | 
comme l'indique la théorie. 
Le coefficient d'amplification de la seneibilité 63,7 dans le cas du galya- aa 
nomètre de résonance est très sensiblement égal au rapport de la sensibilité 
de résonance à la sensibilité statique. Le chiffre 63,7 n’est pas très élevé par 
rapport à la sensibilité de résonance qu'on peut réaliser pour un galvano- 
mètre de résonance destiné à l'emploi de la méthode de zéro (cas auquel oi opt 
obtient 200 à Goo), mais une résonance très aiguë présenterait des i incon- o z 
K. Taeg on exposera ailleurs. s] 
A 
Corrections à la théorie précédente. — Dans ce qui précède, on a te 
diverses h ) ypothèses simplificatrices en admettant la constance de l’amortis- 
sement mécanique À et de la résistance en série R. En pratique, les choses 
ne se passent pas tout à fait ainsi; et des corrections peuvent être nécessitées, 
au moins pour un calcul de seconde approximation. | 
-Des mesures expérimentales (‘) nous ont montré que l'amortissement À ? 
n est pratiquement indépendant de la pression du gaz dans lequel le cadreest 
é. Il ne dépend pas non plus sensiblement de la tension du bifilaire; 2 
aedd grandes limites avec la longueur de ce bifilaire délimité 
r l’écartement de ses supports (?). 
= E conviendrait donc, pour des mesures précises, de définir une fois pour 
toutes un certain nombre d’écartements de chevalets réservés châcun à 2 
btention de certaines fréquences, et de faire l’étalonnement en fonction 
de la a fréquence pour chacun de ces écarts; on peut d’ailleurs tracer un > 
courbe des chiffres ainsi obtenus en fonction des écarts. - 
- D'autre part, les condensateurs industriels donnent lieu à des variations 
de capacité Let à à des pertes par hystérésis diélectrique. Ces pertes par 
G 
: peuvent se traduire schématiquement par l’adjonction, à un 
fait, d’une résistance en tree 2e on pes 
P biiga, rene, 1917. Ra 
pas à intervenir dans les équations ut 
e np varistion de la tension du bifilaire è en 
