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dans lequel M. Lagrange compte exposer en entier la mé- 
thode du profond géomètre polonais. 
Dans cette première partie, l’auteur pose les équations 
fondamentales du problème de la mécanique céleste, sui- 
vant les idées de Wronski, mais avec un enchaînement si 
logique et si aisé, que l'on est tenté de se demander, après 
l'avoir lu, comment il se fait qu'aucun géomètre n'ait eu, je 
ne dirai pas l’idée (qui est certainement venue à plusieurs), 
mais la persévérance et la pénétration nécessaires pour 
établir ces équations. 
Nous ne saurions mieux donner un aperçu de la mé- 
thode de Wronski, qu'en reproduisant l'analyse même 
qu'en fait M. Lagrange. 
Cette méthode, dit-il, diffère de celle de la variation des 
constantes arbitraires : 
« 1° par une plus grande généralité; c’est-à-dire que ses 
» formules, vraies pour une trajectoire quelconque, con- 
stituent des relations concernant la dynamique générale 
d'un point matériel, et comprennent done la mécanique 
» céleste comme cas particulier ; 
» 2° par l'introduction de nouveaux paramètres varia- 
» bles, notamment de la vitesse moyenne, w, entre les 
vitesses extrèmes sur la conique variable, du paramètre 
» p, de cette conique, et, surtout, de la masse centrale 
sous l’action de laquelle elle est décrite ; 
» 9° par un choix nouveau de coordonnées, et prin- 
» cipalement par la considération d’une ligne fixe dans le 
plan de l'orbite variable. » 
La méthode consiste à prendre pour variables la force 
radiale, la force tangentielle, et la force normale au plan de 
l'orbite, et à passer de la relation Gdt — — wdọ, qui est 
l'équation différentielle d’une conique, dans le cas de 
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