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térisée par les valeurs r;,"@1, F4, ti la fonction w affectera 
une valeur w,; si nous cherchons maintenant la loi de 
variation de la force radiale F nécessaire pour que w, 
demeure constante, elle devra être telle que la fonetion H 
qui exprime cette loi devienne H, — F; au temps 4. 
Comme exemple, M. Lagrange choisit la fonction — F Si 
= w, relative à une trajectoire quelconque, et cherche la 
fonction H satisfaisant à la condition — H p = w = con- 
stante, condition qui n'est réalisée que dans une section 
conique parcourue avec une vitesse moyenne w; l'auteur 
trouve que 
Kw 
— H= —, 
r? 
K étant la constante du principe des aires, ou bien encore 
si l’on suppose une masse agissante M — Kw; l'égalité 
- H, = F, donne le paramètre variable M = — Fır’. 
Conséquemment la fonction w = — F 4 pour une tra- 
jectoire quelconque représente à chaque instant la vitesse 
moyenne sur une trajectoire conique tracée dans le plan 
de l'orbite, et au foyer de laquelle serait placée une masse 
fictive — F72, 
Il résulte de ces considérations bien simples que sı l'on 
décompose les forces accélératrices en trois composantes, 
la première F suivant le rayon vecteur, la seconde T sui- 
vant une perpendiculaire au rayon vecteur dans le sens de 
la projection de la vitesse v sur cette perpendiculaire et la 
troisième P normale au plan de l'orbite, et qu'on par- 
vienne à déterminer en fonction de F, T, P la position du 
