4 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
I. Théorêmes généraux pour des corps quelconques. 
THÉORÈME FONDAMENTAL. 
1. Le principe de l'équivalence entre la chaleur et le travail est, comme 
on le sait, un fait d'expérience. Ce principe a été vérifié, non seulement 
pour les fluides, mais aussi pour d’autres corps. 
Généralisant les résultats acquis, nous supposerons ce principe vrai 
pour tous les corps, et désignerons par A la constante numérique de 
l'équivalent calorifique du travail. 
Le principe de Carnot est basé sur l'existence d’une fonction toujours 
croissante avec la température, sur la notion d'égalité de température, 
el sur d’autres notions généralement admises. Ces bases nous paraissant 
exister pour tous les corps, nous leur étendrons le principe de Carnot. 
Pour pouvoir appliquer ce principe à un corps dont la température 
varie à chaque instant d’un point à l’autre, il faut considérer un élément 
infinitésimal du corps, dont la température moyenne est T (T désignant 
la fonction de Carnot, quantité qui n’est indiquée qu'imparfaitement par 
les thermomètres usuels.) Cet élément, étant soumis à diverses déforma- 
tions par les éléments voisins en un temps assez court pour que les 
phénomènes de conductibilité soient négligeables, se trouve porté à la 
température T’. Il reçoit, à cette température, sous un trajet isother- 
mique, une quantité de chaleur dQ'’. Une troisième modification, adia- 
batique, le ramène à la température T. Enfin, à cette dernière tempéra- 
ture, 1] retrouve par diverses modifications les conditions de son état 
initial, en dégageant une quantité de chaleur d Q. 
L'on doit alors énoncer le théorème de Carnot par l’équation 
dQ—dQ TT —T 
_d0’ ET : y T + d 
+ étant une quantité d'autant plus petite que l'élément est petit, de sorte 
que l’on aura à considérer 
