ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 9 
et de même pour AY, dY,; quant aux termes se rapportant à Z,,elc., 
ils sont détruits dans Pexpression de ÿdL par la nullité des facteurs dz, 
dg, etc. En définitive, pour ce genre de cycle de Carnot, on a 
SdL — 5X,dr — dX dx + OY,dy — dY, dy 
ou, d’après les expressions ci-dessus 
ax dY 
D CRE, 4 A, ÉC 
Xe ( à Le | (dydx — dxdy) 
: 3 AS dk ot ; ’ 
Comme l’on doit avoir +0 1" remplaçant XdL par la valeur pré- 
cédente, dQ par A(Xdx + Ydy), T par dX + _ dy, el aussi 
AXUY, 
dy dx 
par son égale 
ART 
dy dx 
on obtient 
I dy  dæ }dT 
Xdx + Ydy ( ax 7) dydx — dxdy 
PE TON E dr 
Comme d’autre part le trajet AD est adiabatique, on à 
Xdæ + Yôy — 0 
Éliminant 5x entre cette équation et la précédente, y disparait et lon 
obtient 
dX dY aT dT 
" ARR REA Er 7 2 X +R.) Y SE 
: | dy dx ) À dy dx 
c’est-à-dire 
TOME XXXII. 
Los) 
