ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 15 
(12) _ dQ — AXdS — AS CH, dy 42 0)Retr 
Afin de permettre la comparaison des résultats théoriques avec ceux 
de l'expérience, il convient d'introduire dans les formules précédentes 
soit la température T, soit les chaleurs spécifiques. Nous regarderons 
d’abord dQ comme se rapportant à l'unité de poids du corps, et rempla- 
cerons S par T. Nous appellerons c, la chaleur spécifique du corps 
quand x est seul à varier; dans cette opération, lon à 
d9 —\c;dT 
et, d’après l’équ. (12) 
a dQ — AXAT 
d’où l’on déduit 
(13) AX = c» & AY = ec _. etc. 
Les équ. (6), (12), (8) deviennent alors 
aT at 
14 ne Les cs 
(14) 10 c, da di +e, n dy + 
NEEDS AT 
| Dour «) (u,,40 4H, de + “| 
à) 
(15) Fe 
LE) SES (ur ER dr La ete. 
(a) 
dT dT 
(16) (ce — cy) he dy == ATH,» elc: 
rs ns dQ NL 
Enfin si l’on connaît l'intégrale = | ;;, on voit aisément que l’ex- 
pression générale des fonctions $ sera 
(17) S — TF(w) 
F(w) étant une fonction arbitraire. 
7. Si la variation de travail extérieur est exprimée par un polynôme 
