18 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
dé d6 
an dt 
Par là, les quantités X,, Y,,.. R,, U, S, « ne dérivent plus que de la 
forme d'une seule fonction caractéristique 0, et l’on peut résumer les 
résultats précédents par Pensemble des équations 
dL = X,dx + Ydy +. + Rdr 
x _ dé ds 46 dB 
(18) Me ES dr 
le te” 
{ = == dr ‘ 
a; de 
(49) U=T Soi Ro dr” S — TF(o) 
e de LH ET à 
(20) 20 = AT (En de + nr + ART) 
dont nous ferons usage dans la suite 
II. Théorie géométrique des corps élastiques. 
TRAVAIL ÉLÉMENTAIRE. 
9. On sait que pour représenter la pression qui agit en un point d’un 
corps, l'on fait usage de six composantes relatives aux directions de trois 
axes rectangulaires de coordonnées. Ces composantes sont ordinaire- 
ment désignées par les notations 
Pr Pyy° Paz) Pxy Py2 Pya 
Ainsi la pression qui agit sur un plan parallèle à celui des xy à pour 
Composantes P:, Pyz; Pas, CC. 
L'on connaît les relations générales 
(21) 
AL LIT ide. tbe dates as — à. né 
