ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 19 
elc., où X, Y, Z représentent les forces étrangères, y compris Pinertie, 
rapportées à l'unité de volume. De sorte que si P,, P,, P; sont les 
composantes de la résultante des forces extérieures agissant sur Punité 
de masse, et » le volume spécifique de Punité de poids, on a 
{ dx L dr 
(22) re go (Pr, F al és Un v a) sé 
Pour létude des relations thermodynamiques se rapportant à des 
changements réversibles, il faut supposer le corps immobile et faire 
abstraction de _ etc., ainsi que des forces extérieures telles que la 
pesanteur, etc. Nous supposerons donc X, Y, Z nuls, pour l'évaluation 
du travail élémentaire développé par un volume infinitésimal pris à 
l’intérieur dun corps qui se dilate. Ce travail, étant rapporté au poids 
de ce volume, représentera alors la valeur de la quantité désignée par 
dL dans le chapitre précédent. 
10. On peut fixer, au point de vue physique, l’état d’un corps, en le 
comparant à un état initial déterminé. Soient donc x, , y, & les coor- 
données d’un point matériel dans cet état initial, la position actuelle du 
même point, que nous désignerons par æ, y, 3, peut êlre représentée par 
diverses équations entre æ, y, 3, æ, Y, & et un certain nombre de 
paramètres x, 5... indépendants de x, , y, % ; Von pourra écrire 
4 = F, (& : Yo» 20: 0, B,..) 
e3) ACER) 
2 == F, HAE Vo he) 
Si le corps se dilate, ce sont les paramètres %, 5... qu’il faut faire 
varier dans ces équalions, et non x, y, Z ; de sorte que les mouve- 
ments élémentaires des points sont exprimés par 
l | 
(24) DE LEUE É F- dB + .::, etc: 
do 
Si donc l’on suppose x,, y, 3, éliminés entre ces six équations (23) 
et (24), l’on exprimera le résultat de cette élimination par 
(25) de — fr, y, 2), dy = f(x, y, 2), 2x =, (y, 2) 
