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ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 21 
et l’on aura 
dx, A A lo 1 dA Az S 1 GA 
(28) de EN do. de — AN de FT de. 
elc. 
L'on obtient donc en définitive les valeurs cherchées: 
df, is Il d'A APR HAL 
dd A os Pa À de, dy + de. dE. 
d} EURE d'A d'A 
3) dy — À ae Pr ap, Vu À ap, + 
df; 1 /dA dA dA 
dx À Ce Va de, y do. 0 ) 
etc. 
On peut remarquer que les quantités w,, ©,,... représentent les 
composantes de la dilatation finie du corps, de Pétat initial à l’état actuel. 
En effet, deux points qui avaient primitivement les coordonnées relatives 
infinitésimales dx,, dy, dz,, ont une distance actuelle représentée 
(équations 23 et 26) par 
(30) dx — Pad, av Py dy, 1 Pa de, ? dy + (2 dx, De dy dy, ET (28 &, » €lc. 
expressions qui correspondent lailleurs aux équations (28). 
11. Considérons un élément de volume du corps, de poids <, limité 
par une surface fermée «w. Plaçons l’origine en un point actuel de cet 
élément; soient x, y, z les coordonnées infinitésimales d’un point de la 
surface «w, et ds l'élément superficiel. 
Cette surface pouvant avoir une forme quelconque, soient à, u, » les 
cosinus des angles formés avec les axes de coordonnées par la partie 
extérieure de la normale, pour l'élément superficiel du. 
SI Poxs Poys Po: Sont les composantes de la pression en do, les varia- 
tions des coordonnées de ce point développent un travail extérieur égal 
à 
(a) (Po at + Poyoy UD Ôz)de 
