292 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
Cette expression, intégrée pour toute la surface «w, et divisée par :, 
nous donnera la valeur de )L en ce point du corps. 
On à du reste, au point x, y, z où se trouve ds: 
df df, dFiU ttA: -csdif 
DD = FRERES = D GS TT 
(or da y dy dz 2 7 
(1x° 
les lettres f,..f,, f, et leurs dérivées représentant les valeurs qu’elles ont 
à l’origine des coordonnées. Si d’ailleurs p,,, p:,,… p: sont les compo- 
santes des pressions en ce dernier point, les relations connues de la 
théorie des pressions nous donnent en dw: 
TE EP Er A nr 7) 
en faisant 
elc. 
La quantité JL à obtenir étant une limite se rapportant à lunité de 
poids d’un corps qui serait constitué identiquement à lélément infini- 
tésimal situé au point choisi comme origine, cette quantité est de même 
ordre que f,, f., f, et leurs dérivées. Comme du reste la quantité :, qui 
doit diviser l'intégrale de lexpression (a), est du 3me degré par rapport 
à æ, y, z, il sera inutile de conserver, dans (a), les termes de degré supé- 
rieur au 3e, De la sorte, on ne gardera, dans le lerme p,,)xds, que 
l'expression 
@) Crae FbBay Pas) (4e Du +2 Ja 
Æ (os À Bbey TV) do 
où dp,., etc. seront remplacés par leurs termes du premier degré. 
Pour Pintégration, étendue à toute la surface w, l’on aura à considérer 
les expressions de la forme 
