34 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
sont les composantes de la pression sur le plan BOC, de sorte que la 
force qui agit sur le parallélogramme BOC est la résultante des compo- 
santes rectangulaires: 
7 1 dp RO CE 
3 do dPr' do do dx 
7 
0 z 
el si l’on désigne par P, cette force, par u, v, w les trois plans BOC, 
COA, BOA, l’on aura de même 
_ dé d 
(62) D LR TA de v, y F5 dé etc. 
tandis qu’en décomposant les pressions normalement aux trois plans 
obliques, l’on obtient aisément, d’après les équations (45): 
20 di de de Sopra 
dpi de ? Pur Fe: nr 0 ep D Pouce DEA 
On retrouve ici p,, = p, Ce qui existe d’ailleurs pour un système 
d’axes quelconques. 
(63) Puu — 
ÉQUATIONS D’ÉQUILIBRE. 
18. Quand les divers points d’un corps continu sont soumis à des 
pressions, dilatations ou températures différentes, les quantités w,, 4, 
4y, ete. varient d'un point à l’autre. Toutefois, si le corps reste phy- 
siquement homogène, l’on doit regarder, pour tous les points, la fonc- 
tion 0 comme invariable de forme. Dans ce cas les équations d'équilibre 
peuvent subir une transformation importante. 
En général si w est une fonction quelconque de x, y, z, on l’expri- 
mera, au moyen des relations (28), en fonction de x,, y, % , par les 
identités telles que 
d _ 1 fdA du , dA du  dA d 
de A (de, de, de, dy, dy, dr, 
L'une des équations d'équilibre (21) 
