ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 3 
BE MR  UTS 
, dx dy dz TN: 
devient alors 
; dA  dp,, dA D y dA dp. dA  dp,. dA dp Le 
ei ee a ee de 0 SP ORNE 
Par To (1e œ, Xæ 1 ° Py Yo de dy, 
dA  dp,, dA. dp.. dA Boy dA dp,, 
APN rent Lente ts 
ly 4% P: fo (Us rs e 2 
. D 
En remplaçant dans le premier membre 4 par : et en tenant compte 
oO 
des équations (39), lon obtient 
d’6 d?6 46 
oX — de, dx, 1 de, dy, au de, — D, (GP + pes É Kp,..) 
où l’on à fait pour abréger 
d'A d'A d'A 
tie des d'A 
de, dæ, RE dp, dy, + de. Be 
; d? 2 
Rs ES RE pe a 
dy, dx, dy, dy, dh, d2, 
elc. 
Or, en substituant 
dA dA 
de, à dy VEN ® Ly ? dep, = Ÿ, DÉS (2 OR etc. 
et en lenant compte des équations (26), 1l est aisé de voir que G, H, K 
sont identiquement nuls; de sorte que les équations d'équilibre intérieur 
d’un corps homogène élastique seront les suivantes : 
d?6 d’0 d?6 
ne de, d2, 1 de, dy, Le de. de, 
, d°6 d°6 d°0 
(64) DŸ —= d, dx, “= dy, dy, ee db. du, 
d’6 d?6 d?0 
DZ RE + L 
| dy,dx, F Ey Wo YA 
équations où X, Y, Z ont la signification donnée au n° 9. 
